高純度グラファイトパウダー標準

グラファイト単結晶純粋な天然フレークグラファイト、高度な方向の熱分解グラファイト、これらのグラファイト結晶は欠陥が少なく、サイズが大きく、一般に比較的完全なグラファイト単結晶と見なされます。このタイプのグラファイトの熱伝導率に関するかなりの研究が行われています。圧縮応力下では、3000kを超える扱われた熱分解グラファイトのバルク密度は2.25g/cmであり、これは2.266g/cmの単結晶の理論密度に近く、（002）回折ピークの半幅の角角拡散はわずか0.4°（モザイク角）。これは、ゼロ度の理論的値にも非常に近いです。このグラファイトの熱伝導率を表1に示します。これらの値は一般に、単結晶グラファイトの対応する値を表すと見なされます。 2つの主要な方向に沿った熱伝導率：平面に沿ったλaとして示され、平面に垂直な平面に沿ってλcとして示されます。

室温では、λAはλCの約200倍です。温度が上昇すると、この比率は減少しますが、まだ大きくなります。したがって、結晶子で構成される多結晶グラファイトの熱伝導率は、結晶レベルでの熱伝導率λAによって制御され、λCはほとんど考慮できません。天然フレークグラファイトのλAは、室温で280〜500W/（m・k）の間で、λa/λcの比は3〜5です。高度に向いた熱分解グラファイトのそれ。

非常に規則的な結晶構造を備えた熱分解グラファイト、LAは2000NMを超えており、温度から高温までベルジャール形状の温度との熱伝導率が変化します。

グラファイト結晶層の熱伝導率の特性温度θλよりもはるかに低い温度で：

λa∝Exp（–θλ/bt）（5）

ここで、Bはほぼ2に等しく、θλはdebye温度と呼ばれることもありますが、熱容量を特徴付けるデバイ温度と同じではありません（炭素質およびグラファイト材料の熱容量を参照）。温度がθλよりもはるかに高い場合、

λa∝t（6）

式（5）によると、低温では、温度Tの増加とともにλAが増加します。式（6）によると、高温では、温度の上昇とともにλAが減少します。低温と高温の間で、式（5）と（6）の両方の作業とλAは、これら2つの効果が互いに一致すると最大値に達します。これがベル型の曲線を作成するものです。